Cavity Quantum Electrodynamics by S. Dutta

By S. Dutta

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In ihrer Frequenz v. Die Kohärenzlänge ist dann vom Frequenzintervall dv der emittierten Strahlung abhängig. x ~ n. 65) gegeben ist. Photonen innerhalb einer Phasenzelle sind ununterscheidbar und daher identisch. jb = (hvjc)(djR) . JJJJ JUL 1(8) . 18. Beugung am Spalt und Unschärferelation 37 Die Unschärfe der Komponente Pz in Ausbreitungsrichtung rührt im wesentlichen von der Frequenzunschärfe /:1v her und ist wegen p = hvlc /:1pz = (h/c)/:1v . 18]. 1r mit Anmerkung Wir haben hier die Kohärenz in einer anschaulichen Darstellung behandelt.

Ai größer als I sein können. ß. Ai = 108 ! Die von Ni Molekülen im Zustand Ei auf dem Übergang Ei --+ Ek emittierte Leistung ist Ni Aik hVik' Sind vom Niveau Ei mehrere spontane Übergänge Ei --+ Ek möglich, so sind die Intensitäten der entsprechenden Spektrallinien proportional zu den Koeffizienten Aik . Man kann also aus der Messung der mittleren spontanen Lebensdauer Ti und der relativen Intensitäten der emittierten Spektrallinien die Absolutwerte aller Aik bestimmen. 52a) wobei 1/Ji und 1/Jk die Eigenfunktionen der Zustände Ei bzw.

42) k Die Summation geht dabei über alle Energieniveaus k (einschließlich des Kontinuums) die vom Zustand Ei aus erreichbar sind. Ist Ei ein angeregtes Niveau, so kann auch induzierte Emission auftreten, die zu einer Verminderung der effektiven Absorption führt. Die entsprechende Oszillatorenstärken f ik mit Ek < Ei werden deshalb negativ. 37 und 38) für Real- und Imaginärteil des komplexen Brechungsindexes über in /t. 44) wobei 'Yik die volle Halbwertsbreite des Absorptionsüberganges i -+ k bedeutet.

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